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We report measurements of sin2β and cos2β using a time-dependent Dalitz plot analysis of B0→D(∗)h0 with D→KS0π+π- decays, where the light unflavored and neutral hadron h0 is a π0, η, or ω meson. The analysis uses a combination of the final data sets of the BaBar and Belle experiments containing 471×106 and 772×106 BB pairs collected at the (4S) resonance at the asymmetric-energy B factories PEP-II at SLAC and KEKB at KEK, respectively. We measure sin2β=0.80±0.14(stat)±0.06(syst)±0.03(model) and cos2β=0.91±0.22(stat)±0.09(syst)±0.07(model). The result for the direct measurement of the angle is β=(22.5±4.4(stat)±1.2(syst)±0.6(model))°. The last quoted uncertainties are due to the composition of the D0→KS0π+π- decay amplitude model, which is newly established by a Dalitz plot amplitude analysis of a high-statistics e+e-→cc data sample as part of this analysis. We find the first evidence for cos2β>0 at the level of 3.7 standard deviations. The measurement excludes the trigonometric multifold solution π/2-β=(68.1±0.7)° at the level of 7.3 standard deviations and therefore resolves an ambiguity in the determination of the apex of the CKM Unitarity Triangle. The hypothesis of β=0° is ruled out at the level of 5.1 standard deviations, and thus CP violation is observed in B0→D(∗)h0 decays. The measurement assumes no direct CP violation in B0→D(∗)h0 decays.
Measurement of cos2β in B0 →d (∗)h0 with D → KS0 π+π- decays by a combined time-dependent Dalitz plot analysis of B a B ar and Belle data / Adachi, I., Adye, T., Ahmed, H., Ahn, J.K., Aihara, H., Akar, S., Alam, M.S., Albert, J., Anulli, F., Arnaud, N., Asner, D.M., Aston, D., Atmacan, H., Aushev, T., Ayad, R., Badhrees, I., Bakich, A.M., Banerjee, S., Bansal, V., Barlow, R.J., et al.. - In: PHYSICAL REVIEW D. - ISSN 2470-0010. - 98:11(2018). [10.1103/PhysRevD.98.112012]
Measurement of cos2β in B0 →d (∗)h0 with D → KS0 π+π- decays by a combined time-dependent Dalitz plot analysis of B a B ar and Belle data
Adachi I.;Adye T.;Ahmed H.;Ahn J. K.;Aihara H.;Akar S.;Alam M. S.;Albert J.;Anulli F.;Arnaud N.;Asner D. M.;Aston D.;Atmacan H.;Aushev T.;Ayad R.;Badhrees I.;Bakich A. M.;Banerjee S.;Bansal V.;Barlow R. J.;Batignani G.;Beaulieu A.;Behera P.;Bellis M.;Ben-Haim E.;Bernard D.;Bernlochner F. U.;Bettarini S.;Bettoni D.;Bevan A. J.;Bhardwaj V.;Bhuyan B.;Bianchi F.;Biasini M.;Biswal J.;Blinov V. E.;Bomben M.;Bondar A.;Bonneaud G. R.;Bozek A.;Bozzi C.;Bracko M.;Browder T. E.;Brown D. N.;Brown D. N.;Bunger C.;Burchat P. R.;Buzykaev A. R.;Calabrese R.;Calcaterra A.;Calderini G.;Di Carlo S.;Carpinelli M.;Cartaro C.;Casarosa G.;Cenci R.;Chao D. S.;Chauveau J.;Cheaib R.;Chen A.;Chen C.;Cheng C. H.;Cheon B. G.;Chilikin K.;Cho K.;Choi Y.;Choudhury S.;Chrzaszcz M.;Cibinetto G.;Cinabro D.;Cochran J.;Coleman J. P.;Convery M. R.;Cowan G.;Cowan R.;Cremaldi L.;Cunliffe S.;Dash N.;Davier M.;Davis C. L.;De Mori F.;De Nardo G.;Denig A. G.;De Sangro R.;Dey B.;Di Lodovico F.;Dittrich S.;DoleZal Z.;Dorfan J.;Drasal Z.;Druzhinin V. P.;Dunwoodie W.;Ebert M.;Echenard B.;Eidelman S.;Eigen G.;Eisner A. M.;Emery S.;Epifanov D.;Ernst J. A.;Faccini R.;Fast J. E.;Feindt M.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Field R. C.;Filippi A.;Finocchiaro G.;Fioravanti E.;Flood K. T.;Forti F.;Fritsch M.;Fulsom B. G.;Gabathuler E.;Gamba D.;Garg R.;Garmash A.;Gary J. W.;Garzia I.;Gaur V.;Gaz A.;Gelb M.;Gershon T. J.;Li Gioi L.;Giorgi M. A.;Giri A.;Godang R.;Goldenzweig P.;Golob B.;Golubev V. B.;Gorodeisky R.;Gradl W.;Graham M. T.;Grauges E.;Griessinger K.;Gritsan A. V.;Grunberg O.;Guido E.;Guttman N.;Hafner A.;Hara T.;Harrison P. F.;Hast C.;Hayasaka K.;Hearty C.;Heck M.;Hedges M. T.;Hess M.;Hirose S.;Hitlin D. G.;Honscheid K.;Hou W. -S.;Huard Z.;Van Hulse C.;Hutchcroft D. E.;Inami K.;Inguglia G.;Innes W. R.;Ishikawa A.;Itoh R.;Iwasaki M.;Iwasaki Y.;Izen J. M.;Jacobs W. W.;Jawahery A.;Jessop C. P.;Jia S.;Jin Y.;Joo K. K.;Julius T.;Kaliyar A. B.;Kang K. H.;Karyan G.;Kass R.;Kichimi H.;Kim D. Y.;Kim J. B.;Kim K. T.;Kim S. H.;Kim J.;Kim P.;King G. J.;Kinoshita K.;Koch H.;Kodys P.;Kolomensky Yu. G.;Korpar S.;Kotchetkov D.;Kowalewski R.;Kravchenko E. A.;KriZan P.;Kroeger R.;Krokovny P.;Kuhr T.;Kulasiri R.;Kuzmin A.;Kwon Y. -J.;Lacker H. M.;Lafferty G. D.;Lanceri L.;Lange J. S.;Lange D. J.;Lankford A. J.;Latham T. E.;Leddig T.;Le Diberder F.;Lee I. S.;Lee S. C.;Lees J. P.;Leith D. W. G. S.;Li L. K.;Li Y. B.;Li Y.;Libby J.;Liventsev D.;Lockman W. S.;Long O.;Losecco J. M.;Lou X. C.;Lubej M.;Lueck T.;Luitz S.;Luo T.;Luppi E.;Lusiani A.;Lutz A. M.;Macfarlane D. B.;Macnaughton J.;Mallik U.;Manoni E.;Marchiori G.;Margoni M.;Martellotti S.;Martinez-Vidal F.;Masuda M.;Matsuda T.;Mattison T. S.;Matvienko D.;McKenna J. A.;Meadows B. T.;Merola M.;Miyabayashi K.;Miyashita T. S.;Miyata H.;Mizuk R.;Mohanty G. B.;Mori T.;Muller D. R.;Muller T.;Mussa R.;Nakano E.;Nakao M.;Nanut T.;Nath K. J.;Nayak M.;Neal H.;Neri N.;Nisar N. K.;Nishida S.;Nugent I. M.;Oberhof B.;Ocariz J.;Ogawa S.;Ongmongkolkul P.;Ono H.;Onuchin A. P.;Oyanguren A.;Pakhlov P.;Pakhlova G.;Pal B.;Palano A.;Palombo F.;Panduro Vazquez W.;Paoloni E.;Pardi S.;Park H.;Passaggio S.;Patrignani C.;Patteri P.;Paul S.;Pavelkin I.;Payne D. J.;Pedlar T. K.;Peimer D. R.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Piilonen L. E.;Pilloni A.;Piredda G.;Poireau V.;Porter F. C.;Posocco M.;Prell S.;Prepost R.;Puccio E. M. T.;Purohit M. V.;Pushpawela B. G.;Rama M.;Randle-Conde A.;Ratcliff B. N.;Raven G.;Resmi P. K.;Ritchie J. L.;Ritter M.;Rizzo G.;Roberts D. A.;Robertson S. H.;Rohrken M.;Roney J. M.;Roodman A.;Rossi A.;Rotondo M.;Rozanska M.;Russo G.;Sacco R.;Al Said S.;Sakai Y.;Sandilya S.;Santelj L.;Santoro V.;Sanuki T.;Savinov V.;Schneider O.;Schnell G.;Schroeder T.;Schubert K. R.;Schwanda C.;Schwartz A. J.;Schwitters R. F.;Sciacca C.;Seddon R. M.;Seino Y.;Sekula S. J.;Senyo K.;Seon O.;Serednyakov S. I.;Sevior M. E.;Shebalin V.;Shibata T. -A.;Shimizu N.;Shiu J. -G.;Simi G.;Simon F.;Simonetto F.;Skovpen Y. I.;Smith J. G.;Smith A. J. S.;So R. Y.;Sobie R. J.;Soffer A.;Sokoloff M. D.;Solodov E. P.;Solovieva E.;Spanier S. M.;Staric M.;Stroili R.;Sullivan M. K.;Sumisawa K.;Sumiyoshi T.;Summers D. J.;Sun L.;Takizawa M.;Tamponi U.;Tanida K.;Taras P.;Tasneem N.;Tenchini F.;Tisserand V.;Todyshevx K. Yu.;Touramanis C.;Uchida M.;Uglov T.;Unno Y.;Uno S.;Vahsen S. E.;Varner G.;Vasseur G.;Va'Vra J.;Cervenkov D.;Verderi M.;Vitale L.;Vorobyev V.;Voss C.;Wagner S. R.;Waheed E.;Waldi R.;Walsh J. J.;Wang B.;Wang C. H.;Wang M. -Z.;Wang P.;Wilson F. F.;Wilson J. R.;Wisniewski W. J.;Won E.;Wormser G.;Wright D. M.;Wu S. L.;Yuan C. Z.;Yusa Y.;Zakharov S.;Zallo A.;Zani L.;Zhang Z. P.;Zhilich V.;Zhukova V.;Zhulanov V.;Zupanc A.
2018-01-01
Abstract
We report measurements of sin2β and cos2β using a time-dependent Dalitz plot analysis of B0→D(∗)h0 with D→KS0π+π- decays, where the light unflavored and neutral hadron h0 is a π0, η, or ω meson. The analysis uses a combination of the final data sets of the BaBar and Belle experiments containing 471×106 and 772×106 BB pairs collected at the (4S) resonance at the asymmetric-energy B factories PEP-II at SLAC and KEKB at KEK, respectively. We measure sin2β=0.80±0.14(stat)±0.06(syst)±0.03(model) and cos2β=0.91±0.22(stat)±0.09(syst)±0.07(model). The result for the direct measurement of the angle is β=(22.5±4.4(stat)±1.2(syst)±0.6(model))°. The last quoted uncertainties are due to the composition of the D0→KS0π+π- decay amplitude model, which is newly established by a Dalitz plot amplitude analysis of a high-statistics e+e-→cc data sample as part of this analysis. We find the first evidence for cos2β>0 at the level of 3.7 standard deviations. The measurement excludes the trigonometric multifold solution π/2-β=(68.1±0.7)° at the level of 7.3 standard deviations and therefore resolves an ambiguity in the determination of the apex of the CKM Unitarity Triangle. The hypothesis of β=0° is ruled out at the level of 5.1 standard deviations, and thus CP violation is observed in B0→D(∗)h0 decays. The measurement assumes no direct CP violation in B0→D(∗)h0 decays.
Measurement of cos2β in B0 →d (∗)h0 with D → KS0 π+π- decays by a combined time-dependent Dalitz plot analysis of B a B ar and Belle data / Adachi, I., Adye, T., Ahmed, H., Ahn, J.K., Aihara, H., Akar, S., Alam, M.S., Albert, J., Anulli, F., Arnaud, N., Asner, D.M., Aston, D., Atmacan, H., Aushev, T., Ayad, R., Badhrees, I., Bakich, A.M., Banerjee, S., Bansal, V., Barlow, R.J., et al.. - In: PHYSICAL REVIEW D. - ISSN 2470-0010. - 98:11(2018). [10.1103/PhysRevD.98.112012]
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
